Liigu sisu juurde

Dopingukontsentratsiooni vähenemise korral suurenes Schottky barjääri laius, mis tõi kaasa suurenenud resistentsuse, mis omakorda andis ebahariliku märgi muutuse Hanle signaalis madala diagonaalse pingega. Fikseeritud SiO 2 tunnelitõkke takistuse korral põhjustab Schottky barjääri madala takistuse esmalt otsest tunneldamist ferromagneti ja Si 1 vahel. Si02 barjäär valmistati osooni oksüdeerimise teel vt meetodid.

Magnetseadmed Abstraktne Spintroonika peamised väljakutsed on siirde spin-funktsioonide rakendamine ja spin-süstimise ja avastamise põhiprotsesside mõistmine. Peale selle täheldasime Schottky barjääri laiendamist mitte-degenereerunud p-tüüpi Si-s, kui me täheldasime süstemaatilist signaali tagasipööramist Hanle-signaalile madalal diagonaalsel režiimil.

See dramaatiline muutus tsentrifuugimis- ja avastamisprotsessides, millel on suurenenud Schottky barjääri vastupanu, võib olla tingitud keerdude lahutamisest liideseisundis Si suurema sagedusribast, andes ülemineku otseselt lokaliseeritud abistatavale tunnelile.

Meie uuring annab sügavama ülevaate spin-transpordi nähtusest, mida tuleks kaaluda mis tahes pooljuhtide elektrilise tsentrifuugimise korral. Sissejuhatus Spintronics kasutab info salvestamiseks ja töötlemiseks 1, 2, 3. Meetodite väljatöötamine tõhusa Spin Sissepritse valus, kontrollitud manipuleerimise ja tundlike detektorite tuvastamiseks pooljuhtides on potentsiaal oluliselt mõjutada infotehnoloogiat. Suur huvi silikoonspintroonika vastu tuleneb eeldatavast pikast spin-sidususe pikkusest ja tööstuslikust domineerimisest 4.

  • Teiste liigeste esmane artroos
  • Stop liigeste poletik

Spin-polariseeritud kandjate loomine Si-s, kasutades polariseeritud valgust 5, kuumade elektronide tsentrifuugimine 6, tunneli tsentrifuugimine 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, Seebeck spin tunneling 16 ja dünaamilised spin-pumpamise meetodid on hiljuti näidatud Ferromagnetiliste tunnelikontaktide kasutamine spinpolarisatsioonide süstimiseks ja tuvastamiseks Siis on tunnistatud kõige Spin Sissepritse valus ja jõulisemaks meetodiks nende hulgas 4, Viimasel ajal on saanud võimalikuks suurte tsentrifuugide kogunemine otse süstimise all kokku puutuda kuni toatemperatuurini, kasutades Hanle-efekti, kasutades kolmeotstarbelist konfiguratsiooni 4, 7, 12, Parast magamist haiget jalgade liigeseid haiget elektriliste meetoditega saadud spin-polarisatsiooni madalad väärtused tulenevad peamiselt kõrgekvaliteediliste tunnelitõkete puudumisest Si-s, mis takistab tõhusat tsentrifuugimist ja tuvastamist.

Väljakutse on saavutada spinpolarisatsioon Si-s ferromagnetiliste kontaktide tunneli Spin Sissepritse valus väärtuste lähedale.

Teine oluline küsimus on spin-süstimise ja pooljuhtide tuvastamise mehhanism. See põhjustab erinevaid tsentrifuugimisprotsesse, sõltuvalt Spin Sissepritse valus barjääri profiilist 20, On välja pakutud, et degenereerunud pooljuhtide puhul võimaldaks Spin Sissepritse valus kitsas Schottky barjäär otsest spin-polariseeritud tunnelimist, samas kui mittesiduvates pooljuhtides peaks laiema Schottky barjääri olemasolu muutma transpordimehhanismi Viimasel juhul on ammendumispiirkond tunnelite jaoks liiga lai ning termioniline ja lokaliseeritud riiklikult toetatav transport domineerivad.

On tehtud ettepanek, et sellised transpordiprotsessid tekitaksid anomaalset käitumist spin-akumuleerimisel ja tuvastamisel 20, 21, 22, Kuigi erinevates pooljuhtides 24, 25, 26 on täheldatud kõrvalekaldeid spin-signaalide märgist, ei ole selle efekti selgitamiseks veel läbi viidud katseid. Selles artiklis demonstreerime suurte tsentrifuugide loomist n-tüüpi ja p-tüüpi Si-s, kasutades osooni oksüdeeritud Sid tunneli barjäärina ja käsitleme Schottky barjääri profiili rolli spin-protsessides.

Degenereeritud Si tagab väga kitsa Schottky barjääri, mis võimaldab tõhusat tsentrifuugimist ja avastamist otsetunnelite režiimis laias temperatuurivahemikus. Lisaks põhjustab Schottky barjääri laienemise mittegeneratiivses Si-s spin-signaali anomaalset muutust madala diagonaalse režiimi korral. See võib olla tingitud transpordiprotsesside muutumisest üle liidese otsestest kaudsetest tunnelitest, kuna lokaliseerunud olekus kogunenud keerutusi saab Schottky barjäärist lahutada Si-ribadest.

Meie tähelepanekud on oma olemuselt üldised ja kehtivad ka erinevate tunneli barjäärimaterjalide kohta Si. Si02 barjäär valmistati osooni oksüdeerimise teel vt meetodid. Elektrilised mõõtmised viidi läbi kolmeterminaalses geomeetrias joonis lakus sama tunneli liidest kasutatakse süstimiseks ja spinakumulatsiooni tuvastamiseks Si 7, 22, s.

Vasak paneel: Maksimaalne tsentrifuugimine välise magnetvälja puudumisel B. Parempoolne paneel: Piiratud perpendikulaarne magnetväli põhjustab keerdpretsessiooni Larmori sagedusel ja põhjustab tsentrifuugimise vähenemist. Täissuuruses pilt Kontaktid näitavad tunnelite käitumist, mida iseloomustavad mittelineaarsed, kvaasümeetrilised J - V omadused, millel Meeskonna mitmesugused haigused nõrk temperatuuri sõltuvus joonis 1b R- liitmiku A ~ 4 Ω Spin Sissepritse valus 2 ristmikul toome toatemperatuuril vastu resistentsus-ala-toote, mis tõuseb 5-kordsele jahutamisele ainult kaks korda.

Lisaks madalale temperatuurist sõltuvusele täheldasime ristmiku eksponentsiaalset sõltuvust vastupanu SiO 2 tunneli barjääri paksusega täiendav joonis S1. Need tulemused näitavad ühtlase ja puurivaba SiO 2 tunneli barjääri kasvu Si. Hanle'i efekti kasutatakse indutseeritud spin-akumuleerumise vähendamise kontrollimiseks, rakendades välise magnetväli Bmis on risti kanduri keerukitega Si-s.

Spin-akumuleerumine laguneb B funktsioonina ligikaudu Lorentzi liiniga, mille on andnudkus Δ μ 0 ja Δ μ B on vastavalt spin-akumuleerumine null-magnetväljas ja piiratud perpendikulaarses magnetväljas ning τ S on spin-eluiga 7. Osooni oksüdeeritud SiO 2 tunneli barjääri madal defektne tihedus ja selle parema liidese kvaliteet Si-ga on suur eelis, mis viitab vahendile, et toota toatemperatuuril suur spin-polarisatsioon Si-s.

Hanle spin-signaali eelpingestuse ja temperatuuri sõltuvuse uurimine annab üksikasjalikuma kvantitatiivse informatsiooni spin-tunneli protsesside kohta.

Spin Sissepritse valus

Hanle spin-signaali A Varvutatud spin-lõhenemise ja tsentrifuugimise polarisatsioon on diagnoositud joonisel fig 2a. Spin-akumuleerumise suurus varieerub asümmeetriliselt ristmiku pinge suhtes, kuigi voolutihedus on bias-pinge polaarsuse suhtes peaaegu sümmeetriline. Mõõdetud Hanle'i signaal enamuse ja vähemuse spin-akumuleerumise kohta on märkis vastupidine. Tsentrifuugimise korral suureneb signaal lineaarselt madalate diagonaalsete voolutugevustega ja küllastub kõrgema kallutamise korral vt täiendavat joonist S10, et hinnata biasvoolu sõltuvust.

Hanle kõverad erinevatel diagonaalpingetel on esitatud täiendavas Spin Sissepritse valus täiendav joonis S2. Mõõtmisi näidatakse kahe erineva seadme puhul.

Efektiivne tsentrifuugimine silikoonisse ja Schottky barjääri rollile

Täissuuruses pilt Spin-resistentsuse piirkonna toode leiti olevat vahemikus 1—4 kΩ μ m 2 joonis 2bmis on suur, võrreldes teoreetiliste prognoosidega 4, Kuigi eksperimentaalsed väärtused on suured, saame välistada igasuguse tsentrifuugimissignaali suurendamise tunnelite abil läbi lokaliseeritud seisundite kogu temperatuurivahemiku ulatuses.

Hanle spin-signaali joonis 3a ja RS A joonis fig 3b nõrk temperatuur sõltub madalate diagonaalsete pingete poolest teoreetilistest prognoosidest 7, See näitab tõelist spin-akumuleerumist Si juhtivusribas kogu temperatuurivahemiku ulatuses, kuna eeldatavasti annavad lokaliseeritud liideseisundid suurema RSA 22, 31 temperatuuri sõltuvuse.

Samuti tuleb märkida, et Si02 nõrk temperatuur sõltub teiste Spin Sissepritse valus tõkete, nagu Al2O3 4 ja MgO 13, 31, suhtes, kus RSA suureneb eksponentsiaalselt madalatel temperatuuridel. Sellist madalat temperatuuri sõltuvust spin-signaalist on samuti teatatud, kasutades SiO2 tunneli tõkkeid plasmas SiO.

Eraldi mõõdetud difusioonikonstantist ja Hanle'i kõverate Lorentzi liitmiku puhul leitakse, et spin-eluea alumine piir ja spin-difusiooni pikkus on ja vastavalt toatemperatuuril. Need väärtused sobivad väga hästi enne seda, kui on teatatud sellisest kõrgelt seostatud Si-st toatemperatuuril 7, 18, Lisaks leitakse, et spin-eluiga on sõltumatu nii temperatuuri kui ka eelpingest joonised fig 2c ja 3ctoetades otsest tunnelimist ja spin-akumulatsioonide avastamist lahtiselt Si juhtivusriba mõõdetud temperatuuri ja biaspinge vahemike ulatuses.

Jooned kujutavad teoreetilist ennustust loodud spin-akumuleerumise kohta otsese tunneliga: Tunneli ristmiku J - V karakteristikud 5 K ja K juures on esitatud joonisel fig 4b. See näitab, et aukude tsentrifuugimine on suur. Tuleb märkida, et me ei ole arvestanud valents-ribade spin-lõhenemist, mis oleks sp-orbiidi interaktsiooni tõttu p-tüüpi Si-s olemas. Spin-polariseeritud aukude süstimine loob Si valentsiriba elektrokeemilise potentsiaali spin-akumulatsiooni ja spin-lõhenemise.

Täissuuruses pilt Hanle spin-signaali nihke sõltuvus on näidatud joonisel fig 4d.

Spin Sissepritse valus

Nagu oodatud, täheldatakse Hanle signaali märgi muutust, mis vastab nendele enamuse ja vähemuse spin-kogunemistele. Hanle signaalid on esitatud täiendavas joonisel S3, mõõdetuna erinevatel eelpingetel.

R S A näitab asümmeetrilist käitumist, langedes kiiremini spin-ekstraheerimise korral kui spin-süstimise korral joonis 4e. Seda kinnitab ka mV madalal eelpingestusel täheldatud Hanle signaali väga nõrk temperatuuri sõltuvus, mis annab selge märku tegelikust tsentrifuugimisest Si valentsiribas joonis 4f. Hanle'i kõverate Lorentzi liitmisel leitakse, et spin-eluea alumine piir on τ S Pidevalt valus polve 50 Neeruga varustab ravi ja spin-difusiooni pikkus on L SD ~ 80 nm.

Need väärtused on sarnased eelnevate raportite andmetega degenereeritud p-tüüpi Si kohta, mõõdetuna elektrilise tsentrifuugimise 7, termilise tsentrifuugimise 16 ja tsentrifuugimisega P-tüüpi Si-s toatemperatuuril täheldatud suurte spin-eluiga mõistmine jääb siiski lahtiseks küsimuseks Tsentrifuugimine mittegeneratiivsesse Si ja anomaalsetesse spin-signaalidesse Eelmistes punktides oleme esitanud tulemused spin-süstimise kohta degenereerunud Si-sse, millel on väga kitsad Schottky tõkked, kus transpordiprotsessi domineerivad otsene tunnelimine.

Samas aga ei muuda üldsõnaline Si laiem Schottky barjäär transpordiprotsessi. Selleks, et määrata Schottky barjääriprofiili mõju tsentrifuugimis- ja avastamisprotsessile, teostame erinevaid dopingtihedusega Si-ga katseid, st erinevate Schottky barjääri laiuste W ja seega resistentsuste vt joonis 5a. Kasutame p-tüüpi Si-d nelja erineva boori dopingukontsentratsiooniga vt Si proovi parameetrite tabelit I. Osooniga oksüdeeritud SiO 2 tunneli barjääri ja ferromagnetiliste kontaktide ettevalmistustingimused on kõigi nende seadmete puhul ühesugused.

Joonisel fig 5b on kujutatud voolutiheduse olulist vähenemist või vastupanuvõime tagasipööramisrežiimis boori dopingu tiheduse alandamisel, mis näitab kontaktide üleminekut tunneldamisest dioodilisele käitumisele.

Spin Sissepritse valus

Selline Schottky barjääri takistuse süstemaatiline varieerumine on üsna kasulik kavandatud spin-transportmudelite kontrollimiseks. Uuriti nelja erineva boori dopingu kontsentratsiooniga seadmeid.

Täissuuruses pilt Täissuuruses tabel Kõigi nelja p-tüüpi Si proovi puhul on toatemperatuuril edukalt mõõdetud Lorentzi liiniga Hanle spin-signaale joonis 5c. On leitud, et tsentrifuugimissagedus suureneb dopingutiheduse vähenemise või Schottky barjääri suureneva resistentsusega.

Sellist spin-signaali skaleerimist on hiljuti demonstreeritud tunneli tõkkekindlusega Me ei tähelda efektiivse spin-eluea muutumist, kui räni dopingukontsentratsioon väheneb, mis on kooskõlas tuletatud spin-eluea alumise piiriga τ eff Hanle spin-signaalide diagonaalse sõltuvuse uurimine on suurepärane võimalus uurida Schottky barjääri rolli, kuna rakendatav diagonaalpinge määrab energiaprofiili, kus toimub nii tsentrifuugimine kui ka tuvastamine.

Joonisel fig 6a on näidatud Hanle-signaalide selline sõltuvus sõltuvalt erinevatest boor-dopeeritud Si-seadmetest.

Spin Sissepritse valus

Dopingukontsentratsiooni vähenemise korral suurenes Schottky Spin Sissepritse valus laius, mis tõi kaasa suurenenud resistentsuse, mis omakorda andis ebahariliku märgi muutuse Hanle signaalis madala diagonaalse pingega. Sisend näitab madala diagonaalrežiimi, et rõhutada tsentrifuugimissignaalide ümberpööramist. FM- ja tunnelitõkke vaheline mittemagnetilise kihiga kontrollproov näitab selgelt silindri spin-signaali päritolu.

Fikseeritud SiO 2 tunnelitõkke takistuse korral põhjustab Schottky barjääri madala takistuse esmalt otsest tunneldamist ferromagneti ja Si 1 vahel. Suurendades Schottky barjääri takistust, muutuvad domineerivad kaheastmelised tunnelid Si-ks lokaliseeritud olekute 2 kaudu ja tunnelimine ferromagneti ja lokaliseeritud olekute vahel liideses 3.

Kreem liigeste anti Artrit nano p Si edasise vähendamise teel muutub Hanle signaali Spin Sissepritse valus märgatavamaks, see tähendab, et see suureneb ja ulatub kõrgemale diagonaalile mV.

Huvitaval kombel täheldatakse ka tsentrifuugimissüsteemis märgi muutumist kuni kuni mV eelpingeteni. Lõpuks, madalaima lisandiga p-Si puhul täheldatakse ka pöördtehingu nähtavust. Sel juhul ei olnud võimalik pöörata tagasipööramise ebaõnnestunud spin-signaali, kuna Schottky barjääri suurem takistus vähendas signaali-müra suhet.

Tuleb märkida, et Hanle signaali signaali pöördumise käitumist täheldatakse ainult madalamate diagonaalsete pingete korral; kõrgematel eelpingetel taastatakse spin-signaali eeldatav märk.

See on näidatud joonisel fig 6b näidetena kõigi nelja erineva p-tüüpi Si seadme kohta kahes erinevas eelpingestuses: Madalast diagonaalsest pingest 0, 1 V täheldati selget tsentrifuugimissignaali muutumist, samal ajal kui kõrgema diagonaalse pingega 0, 5 V korral Võimalik on märkide inversioonita Hanle signaalide saamine.

Hanle signaalide üksikasjalik mõõtmine erinevatel diagonaalpingetel, näidates märkide muutumist erinevatele p-tüüpi Si seadmetele, on esitatud joonisel S6 täiendavas joonisel S3. Hanle spin-signaali tagasipööramine toimub ka erinevate SiO 2 tunneli barjääride paksuse ja Al 2 O 3 tunneli barjääriga täiendav joonis S7 ja joonis S8. Spin-polariseeritud tunnelite kinnitamiseks Hanle signaalide päritoluna mõõdetakse Co ja SiO2 tunneli barjääri vahel mittemagnetilise vahekihiga 10 nm Ti valmistatud kontrollproovi, mille tulemuseks ei ole tsentrifuugimissignaal joonis fig 6b ja täiendav joonis S10 Neljal dopingukontsentratsioonil mõõdetud RS A väärtused on näidatud joonisel fig 6c.

Lisaks signaali asümmeetrilisele käitumisele ilmub ka p Si ja p-Si seadmete madalate eelpingete korral tipp. See spin-signaali suurendamine toimub spetsiifiliselt diagonaalse pinge vahemikus, kus on täheldatud signaali inversiooni Hanle signaalis. Arutelu Käesolevas aruandes oleme andnud tulemusi suurte tsentrifuugide kogunemisest degenereerunud Si-s, kasutades osooni oksüdeeritud SiO 2 tunneli barjääri. Spin Sissepritse valus Schottky tõkked kõrgelt seostatud Si puhul ja SiO 2 tunneli barjääri parendatud liidese kvaliteet võimaldavad spinpolariseeritud elektronide domineerivat otsest tunnelimist.

  • autoee - Foorum » Liiklus » Lumi ja oskamatud juhid.
  • Artroosi ravi liigeste kodus
  • Valu ola liigese kaes pohjustab

Täheldatud suurt spin-akumuleerumist ei saa seletada standardse spin-difusiooni mudeliga Sellist suurt spin RS A on täheldatud ka kirjanduses ja vaadati hiljuti üksikasjalikult läbi 4, Varem võivad erinevad kontrollkatsed välistada igasuguse spin-signaali suurenemise toatemperatuuril 7, 20, samal ajal kui tugeva suurenemise madalal temperatuuril omistati spin-akumulatsioonidele lokaliseeritud olekutes 22,